eletromagnetismo quântico químico relativístico Graceli.

MECÂNICA DO SISTEMA DIMENSIONAL GRACELI.

ONDE A MAIORIA DOS FENÔMENOS FÍSICOS [EM TODAS AS ÁREAS] VARIAM CONFORME O SISTEMA DIMENSIONAL GRACELI.

SENDO ELE;

      EQUAÇÃO GERAL DE GRACELI.[quantização de Graceli].

  G ψ = E ψ =  E [tG+].... ..  =

G ψ = E ψ =  E [tG+]ψ ω /c] =   [/ ] /  /   = ħω [Ϡ ]  [ξ ] [,ς]   [ q G*]ψ μ / h/c ψ(x, t)  [x  t ]..

[ q [tG*] ==G ψ = E ψ =  E [tG+].... .. 

SISTEMA GRACELI DE:

 TENSOR [tG+] GRACELI = SDCTIE GRACELI, DENSIDADE DE CARGA E DISTRIBUIÇÃO ELETRÔNICA, NÍVEIS DE ENERGIA, NÚMERO E ESTADO QUÂNTICO. + POTENCIAL DE SALTO QUÂNTICO RELATIVO AOS ELEMENTOS QUÍMICO COM O SEU RESPECTIVO  E ESPECÍFICO NÍVEL DE ENERGIA., POTENCIAL DE ENERGIA, POTENCIAL QUÍMICO,  SISTEMA GRACELI DO INFINITO DIMENSIONAL.

ONDE A CONFIGURAÇÃO ELETRÔNICA TAMBÉM PASSA A SER DIMENSÕES FÍSICO-QUÍMICA DE GRACELI. 

[ q [tG*] = energia quântica Graceli.

     [] / h/c / ,/

/   G ψ = E ψ =  E [tG+].... ..  =

A permeabilidade magnética mensura o campo magnético no interior de um material - devido ao campo magnetizante ${\displaystyle {\vec {H}}}$ pré-existente na região onde o material é colocado bem como à magnetização por este induzida no material - em relação ao próprio campo magnetizante ${\displaystyle {\vec {H}}}$ em questão.

Ao colocar o material no local considerado, no interior deste material verifica-se a presença de um campo magnético ${\displaystyle {\vec {B}}}$ cujo valor deve-se tanto ao campo magnetizante quanto à magnetização induzida no material em resposta a este último. Define-se a permeabilidade absoluta μ como:

${\displaystyle \mu ={\frac {B}{H}},}$ ^{[Ref. 1] [Ref. 2] [Ref. 3]}

em que B é o valor do campo magnético ${\displaystyle {\vec {B}}}$ realmente presente no interior do material (também conhecido como "indução magnética" ou "densidade de fluxo magnético", embora estas nomenclaturas não sejam muito adequadas ^{[Nota 1]}) e H é o módulo do "campo magnetizante" ${\displaystyle {\vec {H}}}$.

Observe que ${\displaystyle {\vec {H}}}$ é um campo auxiliar associado ao campo magnético ${\displaystyle {\vec {B}}_{0}=\mu _{0}{\vec {H}}}$ que existiria na região onde encontra-se o material caso não houvesse matéria ali presente, ou seja, caso houvesse vácuo no local.${\displaystyle {\vec {H}}}$ é o campo que induz a magnetização do material, ao passo que o campo magnético resultante ${\displaystyle {\vec {B}}}$ tem parcelas devidas tanto ao campo magnetizante (${\displaystyle {\vec {B}}_{0}}$) - que existiria ali sem a presença do material- quanto ao campo ${\displaystyle {\vec {B}}_{M}}$, oriundo apenas da magnetização exibida pelo material em resposta à ${\displaystyle {\vec {H}}}$. Para materiais homogêneos e lineares:

${\displaystyle {\vec {B}}={\vec {B}}_{0}+{\vec {B}}_{M}=\mu _{0}{\vec {H}}(1+\chi _{m})}$ ^{[Ref. 1] [Ref. 2] [Ref. 3]}

onde

${\displaystyle {\vec {B}}_{0}=\mu _{0}{\vec {H}}}$

seria o campo existente na região na ausência do material e

${\displaystyle {\vec {B}}_{M}=\chi _{m}{\vec {B}}_{0}=\chi _{m}(\mu _{0}{\vec {H}})}$

é o campo devido apenas à resposta do material quando em presença do campo ${\displaystyle {\vec {B}}_{0}}$, sendo este ${\displaystyle \chi _{m}}$ vezes maior do que o campo ${\displaystyle {\vec {B}}_{0}}$.

Repare que em essência ${\displaystyle {\vec {B}}_{0}}$ e ${\displaystyle {\vec {H}}}$ referem-se ao mesmo campo magnetizante - contudo medidos em unidades diferentes, visto que ${\displaystyle \mu _{0}}$ - a permeabilidade magnética do vácuo, experimentalmente determinada e tabelada - é uma constante física que possui unidade. O uso de ${\displaystyle {\vec {H}}}$ em detrimento de ${\displaystyle {\vec {B}}_{0}}$ para medir-se o "campo magnetizante" é contudo, por razões práticas, um padrão. ${\displaystyle {\vec {H}}}$ e ${\displaystyle {\vec {B}}_{0}}$, assim como o próprio ${\displaystyle {\vec {B}}}$, são todos, pois, campos magnéticos, diferindo entre si apenas em relação às suas respectivas fontes causadoras da mesma forma que um campo magnético de um solenóide difere de um campo magnético de um toróide. Nomenclaturas específicas tentando caracterizá-los como grandezas distintas não fazem, portanto, sentido algum.^{[Nota 1]}

A constante ${\displaystyle \chi _{m}}$ é nomeada susceptibilidade magnética do material.

Nas unidades SI, o campo magnético é medido em tesla, o campo magnetizante - ou simplesmente campo ${\displaystyle {\vec {H}}}$ - em amperes por metro, e a permeabilidade em henrys por metro (H/m), newton por ampere quadrado (N/A²), ou ainda em tesla metro por ampère (T.m/A), sendo as três unidades associadas à permeabilidade equivalentes.^{[Ref. 1][Ref. 2][Ref. 3]}

A permeabilidade relativa, por vezes escrita com o símbolo μ_r e frequentemente apenas com ${\displaystyle k_{m}}$, é a razão entre a permeabilidade absoluta do material e a permeabilidade do espaço livre (vácuo) μ₀:

${\displaystyle \mu _{r}=k_{m}={\frac {\mu }{\mu _{0}}}=\chi _{m}+1}$

onde μ₀ = 4π × 10⁻⁷ N·A⁻².

Segundo as equações de Maxwell sobre a velocidades das ondas eletromagnéticas temos a relação :

${\displaystyle \mu _{0}={\frac {1}{\varepsilon _{0}c^{2}}}}$

Onde ε₀ é a constante de permissividade do vácuo e c a velocidade da luz.

Na mecânica quântica, equação de Dirac é uma equação de onda relativística proposta por Paul Dirac em 1928 que descreve com sucesso partículas elementares de spin-½, como o elétron. Anteriormente, a equação de Klein-Gordon (uma equação de segunda ordem nas derivadas temporais e espaciais) foi proposta para a mesma função, mas apresentou severos problemas na definição de densidade de probabilidade. A equação de Dirac é uma equação de primeira ordem, o que eliminou este tipo de problema. Além disso, a equação de Dirac introduziu teoricamente o conceito de antipartícula, confirmado experimentalmente pela descoberta em 1932 do pósitron, e mostrou que spin poderia ser deduzido facilmente da equação, ao invés de postulado. Contudo, a equação de Dirac não é perfeitamente compatível com a teoria da relatividade, pois não prevê a criação e destruição de partículas, algo que apenas uma teoria quântica de campos poderia tratar.

A equação propriamente dita é dada por:

${\displaystyle \left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{j=1}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi (\mathbf {x} ,t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}(\mathbf {x} ,t)}$,

na qual m é a massa de repouso do elétron, c é a velocidade da luz, p é o operador momentum linear ${\displaystyle \hbar }$ é a constante de Planck divida por 2π, x e t são as coordenadas de espaço e tempo e ψ(x, t) é uma função de onda com quatro componentes.

Cada α é um operador linear que se aplica à função de onda. Escritos como matrizes 4×4, são conhecidos como matrizes de Dirac. Uma das escolhas possíveis de matrizes é a seguinte: